拓扑绝缘体是一种内部绝缘，界面允许电荷移动的材料。
在拓扑绝缘体的内部，电子 能带结构 和常规的绝缘体相似，其费米能级位于 导带 和价带之间。在拓扑绝缘体的表面存在一些特殊的量子态，这些量子态位于块体能带结构的带隙之中，从而允许导电。这些量子态可以用类似 拓扑学 中的亏格的整数表征，是拓扑序的一个特例。
简介
按照导电性质的不同，材料可分为“ 导体 ”和“ 绝缘体 ”两大类；而更进一步，根据电子态的拓扑性质的不同，“绝缘体”和“导体”还可以进行更细致的划分。拓扑绝缘体就是根据这样的新标准而划分的区别于其他普通绝缘体的一类绝缘体。因而，拓扑绝缘体的体内与人们通常认识的绝缘体一样，是绝缘的，但是在它的边界或表面总是存在导电的边缘态，这是它有别于普通绝缘体的最独特的性质。这样的导电边缘态在保证一定对称性（比如时间反演对称性）的前提下是稳定存在的，而且不同 自旋 的导电电子的运动方向是相反的，所以信息的传递可以通过电子的自旋，而不像传统材料通过电荷来传递。
特性
拓扑绝缘体是一种具有新奇量子特性的物质状态，物理学的重要科 学前沿之一。根据能带理论，传统上固体材料可以按照其导电性质分为 绝缘体 、 导体 和半金属，其中绝缘体材料在其 费米能 处存在着有限大小的 能隙 ，因而没有自由载流子；金属材料在费米能级处存在着有限的电子态密度，进而拥有自由载流子；半导体材料在 恩里科·费米 能处没有能隙，但是费米能级处的电子态密度仍然为零。而拓扑绝缘体是一类非常特殊的绝缘体，从理论上分析，这类材料的体内的 能带结构 是典型的绝缘体类型，在费米能处存在着能隙，然而在该类材料的表面则总是存在着穿越能隙的 保罗·狄拉克 型的电子态，因而导致其表面总是金属性的。拓扑绝缘体这一特殊的电子结构，是由其能带结构的特殊拓扑性质所决定的。
研究现状
拓扑绝缘体研究现状：
第一代， HgTe量子井
第二代， BiSb 合金
第三代， Bi2Se3， Sb2Te3， Bi2Te3 等化合物
从理论上说，拓扑绝缘体是由电荷的U(1)对称性以及时间反演对称性共同保护的拓扑态。只要U(1)对称性和时间反演对称性同时存在，拓扑绝缘体的边缘态就一定是非平庸的，并且，这样的边缘态绝对不能在有同样对称性的低维度系统中实现。在理论上人们已经意识到，其他的对称性同样可以保护类似的拓扑绝缘体（或者拓扑超导体，取决于对称性中是否包括电荷的U(1)对称性）。并且，从2009年以来，人们已经对没有相互作用的费米子系统的所有拓扑绝缘体或者拓扑超导体进行了成功分类。2011年以来，拓扑绝缘体的概念已经被拓展成为一个更为宽泛的概念：symmetry protected topological states. 凝聚态理论物理学界已经对各个维度的玻色子系统中的symmery protected topological states进行了较为完整的分类。但是对于所有维度的有 强相互作用 的费米子系统中symmetry protected topological states的分类还没有最后完成。
从现象上说，拓扑 绝缘体 有其他绝缘体所不具备的特殊性质。比如，根据理论预测，三维拓扑绝缘体与超导体的界面上的 vortex core 中将 会形成零能majorana 费米子，这一特点有可能实现拓扑量子计算。