驻波（standing wave ）是指两列振幅相同的相干波在一直线上沿相反方向传播时，在两个波的 重叠 区域产生的干涉现象。
驻波的 方程 为 ，式中，A表示振幅， 表示频率，λ表示波长， 是时间t的 余弦 函数，说明形成驻波后，各质元都在作同频率的简谐振动； 是坐标x的余弦函数，可以把它看作是x处质元的振幅，由于振幅应该总是正的，所以取 来表示x处质元的振幅。
驻波的振动方式为分段振动，每一段都作为一个整体同步振动，相邻段振动方向相反。驻波的波节位于 处，波腹位于 处，波节处质元振动的振幅为零，始终处于静止状态；波腹处质元振动的振幅最大，等于2A。其他各处质元振动的振幅则在零与最大值之间，两相邻波节或两相邻波腹之间相距为半波长，波腹和相邻波节间的距离为λ/4，即波腹和波节交替作等距离排列。
在能量方面，驻波没有能量的单向传播， 波形 也不传播。当两波节间各点的振动位移分别达到各自的正、负最大值时，各点处的动能均为零，波节附近因相对形变最大， 势能 具有最大值，而波腹附近因相对形变最小，势能具有极小值。
驻波是一种特殊的干涉现象，广泛存在于自然界中，如管、弦、膜、板的振动都是驻波现象；驻波可以用来测波长，也可以用来确定振动系统的固有频率， 被广泛应用于信号传输、 量子力学 、医学等领域
产生方式
两列沿相反方向传播的振幅相同、频率相同的波叠加时形成的波叫做驻波。在实践中一般是利用了波的反射来得到两列沿相反方向传播的波，而且这两列波的振幅和频率都相同。比如说弦上的驻波，当 声波 传播到固定端时会发生反射，反射波与入射波传播方向相反，振幅和频率都相同。因此， 单射 波和反射波的叠加形成驻波。对于管中的驻波，当声波传播到闭口端时同样发生反射，入射波和反射波叠加形成驻波。由于弦的固定端和管的闭口端相当于波在传输过程中遇到的障碍物，因此对于波在弦的固定端和管的闭口端发生反射是比较容易接受的。然而，对于管中的驻波，还有另外一种情况是两端开口的管中形成的驻波。这样一来，驻波的形成原理解释为波源在一个开口端发生振动产生入射波。入射波传播到另一个开口端时发生反射，入射波和反射波叠加形成驻波。
特点
运动方程
设有两列振幅相同、 相速度 相同、初相为零的相干波，分别沿 轴正方向和 轴负方向传播， 波动方程 分别为
式中，A为波的振幅，ν为频率，λ为波长。
在两波相遇处质元的位移为
运用 三角函数 关系，可简化为
上式称为驻波 方程 。式中， 表示简谐振动，而 即为简谐振动的振幅。x与t被分隔于两个 余弦 函数中，说明此函数不满足 ，因此它不表示行波，只表示各 质点 都在做与原频率相同的简谐振动，但各点的振幅随位置的不同而不同。
振幅分布 波腹与波节
驻波方程 中，右端有两个因子 和 ，因子 含有时间变量，它表明质点做简谐振动。因子 与时间无关，只与r有关，对于确定的位置r，其为定值，所以 是位置r处质元做简谐振动的振幅。可见 轴上各质元的振幅随位置r不同而异，r满足 的那些点振动的振幅最大（等于2A），叫作波腹；满足 的那些点，振动的振幅为零，这些点始终静止不动，叫作波节。其余各点的振幅在零与最大值（2A）之间，下面求波腹与波节的位置。
当 时，有
即
满足上式的各点为波腹，相邻波腹之间的距离为
即相邻波腹之间的距离为半个波长。
当 时，有
即
满足上式的各点为波节，相邻波节之间的距离为
即相邻波节之间的距离也为半个波长。显然，波节与相邻波腹之间的距离为λ/4，故测得了波腹或波节间的距离，便可确定两相干波的波长。若 单射 波与反射波在弦线上叠加，只有当弦线长度为λ/2的整数倍时，才能形成驻波。
相位分布
从驻波 方程 可以看出，因子 中的 相位 与质元的位置r无关，似乎在同一时刻所有质元都具有相同的相位。其实不然，因为振幅等于 ，所以质元振动的相位与 值的正负有关，而 值的正负与r有关，凡是使 值为正的各点的 相位 均相同；凡是使 值为负的各点的 相位 也相同，但与前述各点的相位相反。
在相邻两波节之间， 具有相同的符号，所以两波节之间各点的振动相位相同，而波节两边各点 的符号相反，所以波节两边各点振动相位相反。可见，相邻两波节之间的各点，振动位移同时达到最大值，同时通过平衡位置，同时达到负的最大值；波节两边各点的位移同时沿相反方向达到最大值，又同时沿相反方向通过平衡位置，如下图所示。所以驻波是做分段的振动，每段内所有质元的振动是同步的。驻波与行波不同，每一时刻，驻波都有确定的 波形 ，这个波形既不向左移，又不向右移，因此才称为驻波。
能量分布
当驻波形成时，介质各点必定同时达到最大位移，又同时通过平衡位置。当介质 质点 达到最大位移时，各质点的速度为零，即动能为零，而介质各处却出现了不同程度的形变，越靠近波节处形变量越大。所以在此状态下驻波的能量以弹性势能的形式集中于波节附近。当介质质点通过平衡位置时，各处的形变都随之消失，弹性 势能 为零，而各质点的速度都达到了自身的最大值，以波腹处为最大。因此，在这种状态下，驻波的能量以动能的形式集中于波腹附近。由这两种状态的情形可见一斑，于是我们可以得出这样的结论：在驻波中，波腹附近的动能与波节附近的势能之间不断进行着互相转换和转移，却没有能量的定向传播。
从能流角度来看，由于形成驻波的两列相干波的能流密度量值 相等 ，但传播方向相反，因此合成波的能流密度为零，即不存在沿单一方向的能流，故驻波不传播能量。
机械波的半波损失
实验发现，在两种介质界面处有时形成波节，有时形成波腹。理论和实验表明，这一切均取决于界面两边介质的相对波阻。
机械波的波阻（即波的 阻抗 ）是指介质的密度与波速之乘积 ，相对波阻较大的介质称为波密介质，反之称为波疏介质。
实验表明：波从波疏介质 单射 而从波密介质上反射时，界面处形成波节；波从波密介质入射而从波疏介质上反射时，界面处形成波腹。
如果在界面处形成波节，则表明在界面处入射波与反射波的 相位 始终相反，或者说在界面处入射波的相位与反射波的相位始终存在着π的相位差，这种现象叫作半波损失（或称作半波突变）。
反射波产生半波损失的条件是：波从波疏介质入射并从波密介质反射；对于 机械波 ，还必须是正入射。
如果在界面处形成波腹，则表明在界面处入射波与反射波的 相位 始终相同，这时反射波没有半波损失。
相关现象
在 小提琴 或笛子发出稳定的音调时，在琴弦上或笛腔中是声音的驻波在震荡；
在 激光器 发光时，工作物质中是光的驻波在震荡；
双手来回摩擦 鱼洗 的铜耳会激起铜盆的振动，这种振动在水面上传播，并与盆壁反射回来的反射波叠加，形成二维驻波。这就是鱼洗喷水的原理。
应用
信号传输
驻波所固有的种种性质使它在电信工程中经常的得到利用，例如：由于波节的位置不随t而变，只和工作波长λ有关，所以，经常利用这个特性来测定工作波长。又如， 输入阻抗 呈电抗性这一特点，使它在高频时被作为电抗元件来使用。再就是：当 时， 短路 线的输入阻抗为无限大；而在 时，短路线的输入阻抗为零。由于 传输线 极短，从而 衰减 很小，因此，这样的短路线可用来构成Q值极高（例如1000~4000）的谐振回路。
量子力学求解
在大学物理范围内讨论量子力学求解某些问题时，例如求解处于 定态 （即能量具有确定值的状态）的 微观 粒子的量子化能量（即 能级 ）或其它有关 物理量 ，可以不必通过求解定态 薛定谔方程 ，而利用驻波方法就比较简单地得到结果。
所谓驻波方法，主要是考虑到处于 定态 的微观粒子，其所对应的 物质波 应形成驻波，以及对物质波的驻波应用 机械波 或 电磁波 等的驻波条件（例如，沿两端固定的弦传播的波形成驻波的条件是弦长为半波长的整数倍，沿一 圆周 传播的波形成驻波的条件是 圆周长 为波长的整数倍等等）。那么通过 路易·德布罗意 关系，把驻波条件和粒子的动量联系起来，即可得到粒子动量的量子化条件，有些情况还可得到 角动量 的量子化条件，并进一步得到粒子的最子化能量。对于较复杂情况（例如 谐振子 ）也可由简单情况作适当推广得到。
X射线驻波
X射线驻波（简称XSW）最早是 马克斯·冯·劳厄 在1935年以X-ray interface effect的形式提出来的。1964年，Batterman提出了X射线驻波的概念和原理，但这项技术真正发展主要应归因于 同步辐射 的出现，它为这项技术提供了两个有利条件：高能量和波长可调。
XSW技术现在已很成熟，可用来确定吸收 原子 相对于晶格的位置。这项技术特别适用于研究表面和界面，也可用于大块 晶体 如 石榴石 和Ⅱ-Ⅵ族化合物，可获得 化学 配比、偏光性和 原子结构 因子等信息。
XSW技术可以精确地确定外来原子的位置。在很多情况下这些信息足以描述 吸附 原子相对于基底的位置。在某些情况下尤其是在外延层的结构是未知的情况下，需要建立模型，并参考其他测量技术得到的结果，从许多模型中找出正确的模型。应该指出，XSW技术与其他表面和界面研究方法是互补的。例如，X射线表面 衍射 技术可以给出表面结构，但只在平行于表面的平面内，而XSW技术可以给出垂直于表面方向的距离。XSW还被用于研究 多层膜 、 超晶格 、 相变 、 能带结构 等。
医用驻波电子直线加速器
医用驻波电子直线加速器是由一系列以一定方式 耦合 起来的谐振腔链组成的 加速管 ， 微波 功率馈入谐振腔内，经过来回反射形成驻波 电磁场 ，驻波电磁场在各个腔内的轴向上形成轴向 电场 ，幅值不断变化，但不向前传播。选择合适的 相位 ，当电子通过每个谐振腔时，利用轴向电场加速，以便获得最终高能量。
利用具有一定能量的高能电子（速度达到亚光速）与大功率 微波 的微波电场相互作用，从而获得更高的能量。这时电子的速度增加不大，主要是质量不断变大。 电子 直接引出，可作电子线治疗。电子打击重金属靶，产生轫致辐射发射X射线，作X线治疗。
电磁波位相速度的测定
弗罗姆（Froome）利用下图所示的装置测定了电磁波的位相速度。图中RG是 射频 波发生器，其频率由测频器FM测定（实际使用的频率约 Hz，相应的波长约4mm）。由RG发出的 射频 信号通过一对发射天线 和 形成两束反向传播的电磁波，叠加后产生一个驻波。接收器R用来测量驻波各点的强度（正比于振幅平方），由此可以确定驻波波节和波腹的准确位置。因为两相邻波节（或波腹）之间的距离为λ/2，所以用这个方法可以精确测定 电磁波 波长。利用所测最到的频率和波长数据，便可以计算出电磁波的位相速度。1958年弗罗姆测得真空中的电磁波 相速度 为：c=299792.50±0.10km/s。