液氦（ 羧基液体丁腈橡胶 氦气 ）是氦的 液化 气体，无色透明，无臭无味，可获得mK级的超低温，是一种最主要的低温源，也是一种优越的低温材料。
液氦具有独特的性质，包括：存在 超流 性、爬行膜现象和 超导 热性，粘滞系数接近于零，其导热系数比铜大10 4 倍；在常压下，温度从临界温度下降至 绝对零度 时，始终保持为液态，不会凝固，没有 三相点 ，只有当压力超过2.5MPa后才出现固相；存在λ 相变 现象，在入点（2.172K）处比热、密度等都有突变。
液氦分子之间相互作用很弱，因此密度小、蒸发 潜热 小，光 折射率 和 电解 常数 都和气体相近。氦有两种 同位素 3 He和 4 He。大气中， 4 He的含量约为1/10 6 ，而 3 He的含量为1/10 12 ，所以，通常说的液氦是指液 4 He。液氦的用途很广，不仅是 超导材料 最常用的 制冷剂 ，而且是超低温区域最常用的工质。
物理性质
概述
氦在通常情况下为无色、无味的气体； 熔点 27 2.2℃（25个大气压）， 沸点 268.785℃；密度0.1785 千克 /升，临界 温度 267.8℃，临界压力2.26大气压；水中 溶解度 8.61厘米³/千克水。氦是唯一不能在标准大气压下固化的物质。液态氦在温度下降至2.18K时（HeⅡ），性质发生突变，成为一种超流体，能沿容器壁向上流动， 热传导 性为铜的800倍，并变成超导体；其 比热容 、 表面张力 、压缩性都是反常的。
液氦在一个大气压下密度为0.125 g/mL。氦有两种天然 同位素 ：氦3、氦4，自然界中存在的氦基本上全是氦4。
普通液氦是一种很易流动的无色液体，其表面张力极小， 折射率 和气体差不多，因而不易看到它。液态4He包括性质不同的两个相，分别称为HeⅠ和HeⅡ，在两个相之间的转变温度处，液氦的密度、 电容 率和比热容均呈现反常的增大。两个液相HeⅠ和HeⅡ间的转变温度称为λ点，饱和蒸气压下的λ点为2.172K， 压强 增加时，λ点移向较低的温度，两个液相的 相变 曲线为一直线，称为λ线。
超流体
液氦具有一系列引人注目的特点，主要表现在以下几方面。
超流动性普通液体的粘滞度随温度的下降而增高，与此不同，HeⅠ的粘滞度在温度下降到2.6K左右时，几乎与温度无关，其数值约为3×10-6帕秒，比普通液体的粘滞度小得多。在2.6K以下，HeⅠ的粘滞度随温度的降低而迅速下降。HeⅡ的粘滞度在λ点以下的温度时立刻降至非常小的值（<10-12帕秒），这种几乎没有粘滞性的特性称为超流动性。用粗细不同的 毛细管 做实验时，发现流管愈细，超流动性就愈明显，在直径小于10-5厘米的流管中，流速与 压强 差和流管长度几乎无关，而仅取决于温度，流动时不损耗动能。
氦膜任何与HeⅡ接触的器壁上覆盖一层液膜，液膜中只包含无粘滞性的 超流体 成分，称为氦膜。氦膜的存在使液氦能沿器壁向尽可能低的位置移动。将空的 烧杯 部分地浸于HeⅡ中时，烧杯外的液氦将沿烧杯外壁爬上杯口，并进入杯内，直至杯内和杯外液面持平。反之，将盛有液氦的烧杯提出液氦面时，杯内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下。液氦的这种转移的 速率 与液面高度差、路程长短和障壁高度无关。
对HeⅡ性质的理论研究首先由F. 伦敦 作出。4He原子是 自旋 为整数的 玻色子 ，伦敦把HeⅡ看成是由玻色子组成的 玻色气体 ，遵守玻色统计规律，玻色统计允许不同粒子处于同一 量子态 中。伦敦证明了存在一个临界温度Tc，当温度低于Tc时，一些粒子会同时处于零点振动能状态（即 基态 ），称为凝聚，温度愈低，凝聚到零点振动能状态的 粒子数 就愈多，在 绝对零度 时，全部粒子都凝聚到零点振动能状态，以上现象称为 萨特延德拉·玻色 阿尔伯特·爱因斯坦 凝聚。L.蒂萨认为HeⅡ的超流动性起因于玻色-爱因斯坦凝聚。由于已凝聚到基态的HeⅡ 原子 具有最低的 零点 振动能，故有极大的 平均自由程 ，能够几乎无阻碍地通过极细的 毛细管 。蒂萨首先提出二流体型，后来L.D.朗道修正和补充了此模型。二 流体 模型认为HeⅡ由两部分独立的、可互相渗透的流体组成，一种是处于 基态 的凝聚部分， 等于零，无粘滞性，是 超流体 ；另一种是处于 激发态 （未凝聚）的正常流体，熵不等于零，有粘滞性。两种流体的密度之和等于HeⅡ的总密度，温度降至λ点时，正常流体开始部分地转变为超流体，温度愈低，超流体的密度愈大，而正常流体的密度则愈小，在 绝对零度 时，所有 原子 都处于凝聚状态，全部流体均为超流体。利用这个二流体模型可解释关于液氦的许多力学和 热学 性质。
热传导性
HeⅠ具有普通 流体 的导热率，因而当减小 压强 时，液氦出现激烈的沸腾现象。HeⅡ的导热率要比HeⅠ高出106倍，比铜高出104倍。当温度越过λ点，HeⅠ转变为HeⅡ时，液氦从很坏的热 导体 突然变为到目前为止最好的热导体。由于HeⅡ的导热率异乎寻常地高，其内部不可能出现温差，因而内部不可能 汽化 ，即不能沸腾。当利用抽气方法减低蒸气压时，开始阶段出现激烈的沸腾，温度降低至λ点以下时，HeⅠ转变为HeⅡ，沸腾突然停止，液面平静如镜，汽化只发生在液面。正常 流体 的导热率与 温度梯度 无关，纯粹是反映物质性质的量，但HeⅡ的导热率却与温度梯度甚至容器的几何形状有关。
热效应
热效应包括机-热和热-机两种效应。盛有液氦的两个容器用极细的 毛细管 C 连通 ，注入液氦，温度低于λ点，右侧液面高于左侧，形成 压强 差Δp.液氦中低熵 超流 成分能从右侧通过毛细管转移到左侧，而高熵的正常成分不能通过毛细管。这导致右侧液氦的熵增加，左侧的熵减少，这意味着右侧温度升高而左侧温度降低。这种由机械力引起的热量迁移称为机-热效应。机-热效应的逆过程称为 热-机 效应。右侧液氦受热后（吸热Q），低熵的超流成分减少，左侧液氦中的超流成分通过毛细管流向右侧，而正常成分不能通过毛细管，这导致右侧液面升高形成压强差。热-机效应的“喷泉”装置。带 毛细管 喷嘴的无底 玻璃管 的填充 碳化硅 粉末P，用棉花C塞住底部，浸入液氦中。用光照射玻璃管，使管内的液氦温度升高， 超流 成分激发成正常成分。管外的超流成分通过棉花塞向管内转移，形成内外 压强 差，液氦从喷嘴喷出。
第二声波
普通 流体 中的声波是由密度交替变化形成的，称密度波。1941年 列夫·达维多维奇·朗道 发展了量子液体的 流体动力学 ， 预言 在HeⅡ中除普通密度波（称第一 声波 ）外，还存在另一种 声波 ，它是由液氦中超流成分（低熵，温度较低）与正常流体成分（高熵，温度较高）的相对运动形成的，称为温度波或熵波（第二声波）。实验证实了温度波的存在。
同位素
3He是4He的 同位素 ，在天然氦中所占比例小于10-7，通过人工 核反应 可得足够数量的3 高爆弹 3He的临界温度和临界 压强 分别为3.34K和1.17 大气压 。与4He一样，在常压下液态3He不会 固化 ，在 绝对零度 附近需加34个大气压才能固化。1972年，D.D.奥舍罗夫等人在2mK低温下发现了两个3He的液态新相，分别称为3He-A和3He-B，它们均为 超流 态。液态3He和4He在0.87K以上温度时完全互溶，在该温度以下则分离成两相，按3He所占比例的多少分别称为浓相（含3He较多）和 稀相 （含3He较少），浓相浮于稀相之上（因3He比4He轻）。3He 原子 从浓相通过界面进入稀相时要吸热，这就是稀释 致冷机 的工作原理（见超低温技术）。3He原子的 电子 总 自旋 为零，核自旋为1/2，故与电子一样属 费米子 ，遵守费米-狄拉克统计，液态3He称为费米液体，正常态的液态3He的性质可用 列夫·达维多维奇·朗道 的费米液体理论描述。
化学性质
氦的化学性质稳定，几乎不与其他任何元素化合。
理论上的确有一些氦的化合物在极低温极高压状态下可以存在。
在光谱中可以观测到HeH+（已知最强的酸），而HeH的 激发态 可以作为准分子存在。
详见 稀有气体化合物 词条。
用途
氦是最不活泼的元素，而且极难 液化 。氦的应用主要是作为保护 气体、气冷式 核反应堆 的工作 流体 和超低温冷冻剂等等。 氦气 在 卫星 飞船发射、 导弹 武器工业、低温 超导 研究、半导体生产等方面具有重要用途。
气球和飞艇
氦气曾被用来当做热气球和飞艇的驱动力，氦气的密度要比空气小得多，所以如果往气球和飞艇里充入氦气，气球和飞艇会冉冉升起，让我们不用坐飞机也能实现飞到空中的梦想。因为 氢气 和空气混合后会爆炸，所以 氢气球 和氢气飞艇并不安全。氢气飞艇曾经被当做大型载人飞行器使用，但是在1937年 德国 的“兴登堡号”飞艇在美国着陆时不慎着火爆炸之后，它就彻底退出了历史舞台。不过， 热气 球和热气飞艇还是比较安全的，而且飞行一次的花费也比较便宜。
人造空气
潜水员常常要使用 氦气 和 氧气 混合而成的人造空气。这是因为在水下的高压环境下， 氮气 会溶解在血液中，当潜水员上浮的时候压力减小，血中的氮气便纷纷逸出，形成气泡堵塞血管，使潜水员患上极为难受的“ 减压病 ”。氦气在高压下也难溶于水，所以用它来代替氮气就可以解决这个问题。不过如果我们没有氦气，我们还可以用 气—它在高压下也难溶于水。
保护气
氦气在 电焊 、硅 晶片 生产中还可以用做保护气，它可以隔绝氧气，避免电焊工件、 单质 硅和氧气发生讨厌的化学反应。据 美国 政府 有关部门 统计，2000年美国消耗的所有 氦气 中，有18%用在了焊接上，还有16%用作其他工业的保护气。不过如果没有氦气， 氩气 一样可以出色地完成服务，而且还便宜得多。
低温超导技术
要说缺乏氦气最严重的后果，也无非是严重阻碍低温技术的应用，其中受到最大影响的就是低温超导技术了。现在已知所有的 超导材料 都要在-130℃以下的低温中才能表现出超导特性，其中应用最广泛的那几种（比如Nb3Sn）更是需要比 液氢 的 沸点 还低的转变温度，这时候只有液氦能比较简便地实现这样的极低温。虽然我们完全可以用别的办法实现同样的低温，但都不如液氦实惠。显然，假如我们没有氦，低温超导技术的普及就会受到严重的阻碍；低温 超导 技术如果不能普及，医院就会用不起 核磁共振成像仪 （它需要超导材料制造强磁场）。
资源分布
来源分布
氦气 最主要的来源不是空气，而是天然气。原来氦气在干燥空气中含量极微，平均只有百万分之五，天然气中最高则可含7.5%的氦，是空气的一万五千倍。可是这种高氦的天然气矿藏并不多，因为天然气中的氦气是 之类的 放射性元素 衰变 的产物。只有在天然气矿附近有 铀矿 时，氦气才能在天然气中汇集。
即使是氦气含量很低的天然气，也比空气中氦气含量高数万倍，因此仍是目前世界上氦气的主要来源。其中， 美国 氦气资源占50%以上，中国仅占0.2%。
天然气中的 氦气 是铀之类的放射性元素衰变的产物。只有在天然气矿附近有铀矿时，氦气才能在天然气中汇集。美国生产的氦气要占世界总产量的80%以上。
中国虽然也有一定的天然气资源，可是到目前为止，唯有四川自贡威远的气田曾得到提氦利用，其中的氦含量只有0.2%，而且现在已经枯竭。
中国近年来对氦气的需求量越来越大。受制于氦气资源匮乏、提取氦气的成本较高，中国在需求上一直依赖进口。
2007年， 美国 将氦气核定为 战略物资 而限制粗氦产量，导致全球液氦价格由原来60～80元/每升，上涨到目前200元/每升以上。
昂贵的液氦价格，使研究工作难以广泛开展。专家预计，未来 氦气 进口将更加受制于人，届时可能会因为无液氦供应而使中国现有的许多涉及氦气和液氦的科研项目无法实施。
三种途径解除氦危机
最直接的办法就是节流。现在医院的核磁共振仪很多自身带有密闭性很好、防止蒸发的液氦装置，大大减少了液氦的需求量，先前的一些耗费液氦量大的仪器已经逐渐被淘汰。
更多的科学家尝试用其他的制冷方式来代替液氦制冷。比如用无液氦的 制冷机 来达到 超导磁体 的工作温度。相对于液氦制冷，制冷机的氦需求量很低（用作制冷机的制冷气体），制冷机主要通过冷桥与磁体相连，采用的是 热传导 的制冷方式，而液氦主要是将磁体浸泡其中，对流制冷起很大作用。然而这种方法目前还没有真正用于医用核磁共振仪。有专家表示，液氦制冷的优势现在比较明显：制冷效果稳定，对于成像要求条件苛刻的医用设备，这点很重要。制冷机的稳定性不如液氦，容易受到扰动影响，这对精确成像是不利的。但他也表示，随着技术的进一步发展、成熟， 制冷机 代替液氦制冷也并非不可能。
发展 高温超导 材料也是另一个可能的途径。2009年10月18日在 合肥市 举行的国际磁体技术会议上，高温超导成为与会专家的热议话题。寻找优质的高温超导材料，让 超导磁体 能够在 液氮 甚至更高的温度下稳定工作，是 核磁共振成像仪 摆脱液氦的又一希望所在。
氦液化器
氦液化器，只能 液化石油气 态氦，不能凭空制造出氦。
2010年中国采用五台G-M制冷机做冷源，成功研制出世界首台70升/天的4.2K G-M制冷机做冷源的小型氦液化器，其氦液化率达到73升/天（4.21K）、87升/天（4.5K）。经过对装置的真空绝热、输液管结构和运行参数的进一步优化，该装置近日运行测试，成功获得了95升/天（4.2K）、105升/天（4.5K）的氦液化率，这一指标达到了采用小型低温 制冷机 做冷源的同类小型氦液化装置的世界最好水平。
该小型氦 液化 装置可完成 氦气 室温回收和液化，在确保磁体电流引线不受影响的同时，实现液氦的零加注，使 重离子加速器 的 离子源 在节约氦的同时可连续不间断运行，保证了 大科学 装置的运行时间。该技术还可应用于科研院所低温科学仪器的氦气回收和液化，有效降低科研成本；也可在医院的 超导 核磁谱仪中应用，降低医疗费用。
研究历史
在上世纪初的几十年里，世界各国都在寻找氦气资源，在当时主要是为了充 飞艇 。但是到了今天，氦不仅用在飞行上，尖端科学研究，现代化工业技术，都离不开氦，而且用的常常是液态的氦，而不是气态的氦。液态氦把人们引到一个新的领域——低温世界。
在 液态空气 的温度下，氦和 氖 仍然是气体；在液态氢的温度下，氖变成了固体，可是氦仍然是气体。
要冷到什么程度，氦才会变成液体呢？
英国 物理学家 詹姆斯·杜瓦 在1898年首先得到了液态氢。就在同一年， 荷兰 的物理学家卡美林·奥 涅 斯也得到了液态氢。液态氢的 沸点 是零下253℃，在这样低的温度下，其他各种气体不仅变成液体，而且都变成了固体。只有氦是最后一个不肯变成液体的气体。卡美林·奥涅斯决心把 氦气 也变成液体。
1908年7月，卡美林·奥涅斯成功了，氦气变成了液体。他第一次得到了320立方厘米的液态氦。
要得到液态氢，必须先把 氢气 压缩并且冷却到 液态空气 的温度，然后让它膨胀，使温度进一步下降，氢气就变成了液体。
液态氦是透明的容易流动的液体，就像打开了瓶塞的汽水一样，不断飞溅着小气泡。
液态氦是一种与众不同的液体，它在零下269℃就沸腾了。在这样低的温度下，氢也变成了固体，千万不要使液态氦和空气接触，因为空气会立刻在液态氦的表面上冻结成一层坚硬的盖子。
多少年来，全世界只有荷兰卡美林·奥涅斯的实验室能制造液态氦。直到1934年，在 英国 欧内斯特·卢瑟福 那里学习的 苏联 科学家卡比查发明了新型的液氦机，每小时可以制造4升液态氦。以后，液态氦才在各国的实验室中得到广泛的研究和应用。
在今天，液态氦在现代技术上得到了重要的应用。例如要接收 宇宙飞船 发来的 传真 照片或接收 卫星 转播的电视信号，就必须用液态氦。接收天线末端的参量 放大器 要保持在液氦的低温下，否则就不能收到图像。
物理学家不仅仅得到了液态氦，还得到了固态氦，他们正在向 绝对零度 进军（物理学把零下273.15℃叫做绝对零度。这个温度标叫做绝对温标，用K表示。0K就是-273.15℃，而273.15K就是0℃）。从理论上讲，绝对零度是达不到的，但是可以不断接近它。液态氢的 沸点 是绝对温标20.2K，液态氦的沸点是绝对温标4.2K。在绝对温标2.18K的时候，氦Ⅰ变为氦Ⅱ。1935年，利用“绝热去磁”法，使液态氦冷到绝对温标0.0034K；1957年，达到绝对温标0.00002K；目前已达到2.4×10K了。
天文学家也继续研究着 太阳 元素。太阳上的氢“燃烧”变成了氦，以后的命运又如何呢？他们发现 宇宙 间有一些比太阳更炽热的 恒星 ，中心温度达到几亿度。在这些恒星的核心，氢 原子核 已经都变成了氦原子核，氦原子核又相互碰撞，正在生成着碳原子核和氧原子核，同时放出大量的能。这类恒星橡心脏一样，一会儿膨胀，一会儿收缩，很有规律。为什么会这样？这也是因为氦在起作用。
天文学家还研究了银河系内氢的含量和氦的含量的比值。根据这个比值，有人估算了银河系的年龄有一二百亿年。
氦的历史并没有完，人类认识氦的历史也没有完，而我们这本讲氦的故事的小册子，却不得不结束了。
要问在发现氦和研究氦的历史上谁的功劳最大呢？是天文学家詹森和罗克耶吗？是化学家 威廉·拉姆齐 和物理学家 威廉·克鲁克斯 吗？是发明分光镜的本生与基尔霍夫吗？当然还要考虑把空气、 氢气 以及 氦气 液化 的汉普松、卡美林·奥涅斯等人的功劳。
很难说。在人类认识氦的历史上，他们都有着自己的贡献。氦仅仅是一种元素，但是发现它和认识它，是许多门科学——物理学、 天文学 、 化学 、地质学等的共同胜利，决不是某一个人的力量能够完成的。