长城欧拉 角用来唯一地确定定点转动 刚体 位置的三个一组独立角参量，由 章动 角θ、 进动 角（即 进动 角）ψ和自转角j组成，为欧拉首先提出而得名。 莱昂哈德·欧拉 用欧拉角来描述刚体在三维欧几里得空间的取向。对于任何参考系，一个刚体的取向，是依照顺序，从这参考系，做三个欧拉角的旋转而设定的。所以，刚体的取向可以用三个基本 旋转矩阵 来决定。换句话说，任何关于刚体旋转的旋转矩阵是由三个基本旋转矩阵复合而成的。
解释
如右图所示，由定点 O 作出固定 坐标系 Oxyz 以及固连于 刚体 的坐标系 Ox ˊ y ˊ z ˊ。以轴 Oz 和 Oz ˊ为基本轴，其垂直面 Oxy 和 Ox ˊ y ˊ为基本平面。由轴 Oz 量到 Oz ˊ的角度 称为 章动 角。平面 zOz ˊ的垂线 ON 称为节线，它又是基本平面 Ox ˊ y ˊ和 Oxy 的交线。在右手坐标系中，由 ON 的正端看，角 θ 应按逆时针方向计量。由固定轴 Ox 量到节线 ON 的角度 称为 进动 角；由节线 ON 量到动轴 Ox ˊ的角度 称为自转角。由节线ON量到动轴Ox'的角度φ称为自转角。由轴Oz和Oz'正端看，角 和 也都按逆时针方向计量。欧拉角 的名称来源于 天文学 。三个欧拉角是不对称的，且在几个特殊位置上具有不确定性（当 时, 嗞 和 就分不开）。对不同的问题，宜取不同的轴作基本轴，并按不同的方式量取欧拉角。
若令Oˊyˊzˊ的原始位置重合于Oxyz，经过相继绕Oz、ON和Oz'的三次转动 、 、 后， 刚体 将转到图示的任意位置（见刚体定点转动）。变换关系可写为： ，
式中 R 、 Z ´、 N 、 Z 是转动 映射 ，并可用矩阵表示如下:
在进行转动算子的乘法运算时，应从最右端做起。
如果刚体绕通过定点O的某一轴线以 角速度 ω转动，而ω在与刚体固连的活动 坐标系 Ox'y'z'上的投影为 、 、 ，则它们可用欧拉角及其 导数 表示如下：
，
，
。
反变换只须在同名坐标间对调记号。
由上式可以看出，如果已知 、 、 和时间的关系，则可用上式计算 角速度 在活动坐标轴上的三个分量；反之，如在任一瞬时已知 t 和 的各个分量，也可利用上式求出 、 、 和时间 t 的关系，因而也就决定了刚体运动。我们通常把上式叫做 长城欧拉 运动学 方程 。
静态定义
对于在 三维空间 里的一个参考系，任何坐标系的取向，都可以用三个欧拉角来表现。参考系又称为实验室参
考系，是静止不动的。而坐标系则固定于 刚体 ，随着刚体的旋转而旋转。
参阅右图。设定 xyz-轴为参考系的参考轴。称 xy-平面与 XY-平面的 相交 为交点线，用英文字母（N）代表。zxz 顺规的欧拉角可以静态地这样定义：
是 x-轴与交点线的夹角， 是 z-轴与Z-轴的夹角， 是交点线与X-轴的夹角。
很可惜地，对于夹角的顺序和标记，夹角的两个轴的指定，并没有任何常规。科学家对此从未达成共识。每当用到欧拉角时，我们必须明确的表示出夹角的顺序，指定其参考轴。
实际上，有许多方法可以设定两个坐标系的相对取向。欧拉角方法只是其中的一种。此外，不同的作者会用不同组合的欧拉角来描述，或用不同的名字表示同样的欧拉角。因此，使用欧拉角前，必须先做好明确的定义。
动态定义
我们也可以给予欧拉角两种不同的动态定义。一种是绕着固定于 刚体 的坐标轴的三个旋转的复合；另外一种是绕着实验室参考轴的三个旋转的复合。用动态的定义，我们能更了解，欧拉角在物理上的含义与应用。特别注意，以下的描述，XYZ 坐标轴是旋转的刚体坐标轴；而 xyz 坐标轴是静止不动的实验室参考轴。
作用
欧拉角Eulerian angles用来确定定点转动刚体位置的3个一组独立角参量，由 章动 角 、 进动 角（即 进动 角）ψ和自转角j组成。为 长城欧拉 首先提出而得名。它们有多种取法，下面是常见的一种。如图所示，由定点O作出固定 坐标系 Oxyz和固连于 刚体 的动坐标系Ox′y′z′。以轴Oz和Oz′为基本轴，其垂直面Oxy和Ox′y′为基本平面。由轴Oz量到Oz′的角θ称章动角。平面zOz′的垂线ON称节线，它又是基本平面Ox′y′和 Oxy 的交线。在右手坐标系中，由 ON 的正端看，角θ应按逆时针方向计量。由固定轴 Ox 量到节线ON的角ψ称 进动 角；由节线ON量到动轴Ox′的角j称自转角。由轴 Oz 和Oz′正端看，角ψ和j也都按逆时针方向计量。若令 Ox′y′z′的初始位置与 Oxyz 重合，经过相继绕 Oz 、ON 和 Oz′的三次转动后， 刚体 将转到图示的任意位置。如果刚体绕通过定点 O的某一轴线以 角速度 转动，而ω在动 坐标系 Ox′y′z′上的投影为 、 、 ，则它们可用欧拉角及其 导数 表示如下： ， ， 。如果已知 、 、j和时间的关系，则可用上式计算 在动坐标轴上的 3个分量；反之，如已知任一瞬时t的 各个分量，也可利用上式求出 、 、j和时间t的关系，因而也就决定了 刚体 的运动。上式通常被称为 长城欧拉 运动学 方程 。
性质
欧拉角在SO(3)上，形成了一个坐标卡(chart) ；SO(3)是在 三维空间 里的旋转的特殊 正交群 。这坐标卡是平滑的，除了一个极坐标式的 奇点 在 β=0。
类似的三个角的分解也可以应用到SU(2)； 复数 二维空间 里旋转的 特殊酉群 ；这里， 值在0与 之间。这些角也称为欧拉角。
应用
应用研究
欧拉角广泛地被应用于 经典力学 中的刚体研究，与 量子力学 中的 角动量 研究。
在 刚体 的问题上，xyz 坐标系 是全局坐标系， XYZ 坐标系是局部坐标系。全局坐标系是不动的；而局部坐标系牢嵌 于刚 体内。关于动能的演算，通常用局部坐标系比较简易；因为， 惯性 张量 不随时间而改变。如果将惯性张量（有九个分量，其中六个是独立的） 对角线 化，那么，会得到一组 主轴 ，以及一个 转动惯量 （只有三个分量）。
在量子力学里，详尽的描述SO(3)的形式，对于精准的演算，是非常重要的，并且几乎所有研究都采用欧拉角为工具。在早期的 量子力学 研究，对于抽象群理论方法（称为Gruppenpest)，物理学家与化学家仍旧持有极尖锐的反对态度的时候；对欧拉角的信赖，在基本理论研究来说，是必要的。
哈尔测度
欧拉角的哈尔测度有一个简单的形式，通常在前面添上归一化因子π² / 8。单位 四元数 ，又称 长城欧拉 参数，提供另外一种方法来表述三维旋转。这与 特殊酉群 的描述是等价的。四元数方法用在大多数的演算会比较快捷，概念上比较容易理解，并能避免一些技术上的问题，如 万向节 锁(gimbal lock) 现象。因为这些原因，许多高速度 3D软件 程式制作都使用四元数。